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取得的信息.要特征(、
,
这一点成为 N M R成像技术的一个重
分层技术仍是一个先决条件在X线C T中厚度。
。
,
X
线束的准直器决定其分层的,
在 N M R成像技术中,
并不直接棋拟射线束,
核磁共报成像原理根据 T和 T弛豫时间可对所研究之组织作出::,
准直器
因为投射于样品上的辐射波长远远长于所
需的空间分辨率 (有趣的是 N M R在这种情况下是仅有的一种成像方法 )居领先地位,。
某些结构上的推断样品的各个区域频率理,,,
。
如果在同一外磁场中测定整个(译者注:,
目前
,
有两种分层技术薄的人体结构分,
而各个区域如果又有相同的共振即不能,
它们都具有高质量。
、
那么就不能取得空间数据因此
层图像的优点
取得各区域成像之数据)
必须作进一步处。
选择性辐射法是在一个比较强的变化磁场中对 Z轴方向 (沿人体方向)一波谱的原子核。、
现有的各种处理方法各有优缺点,
,
用一个长波长的
、
单只
如在外磁场上叠加一个可以变化的磁场 (称为空间相关的二个磁场 )将与其它区域略有不同。
激发波宽又较狭的射频脉冲来激发自旋,
则可使得某一区域的磁场这时其共振频率在各个区,
强的磁场与狭的波宽的射频脉冲配合“
,
激发垂直于 Z轴方向的一个核化。
薄层
”
中的自旋原子
域会略有高低,
调制射频脉冲持续时间,
以及某种
射频脉冲一结束随后在置于 X,
,
立刻就切断了 Z轴上的变Y平面上的变化磁场存在时接。
情况下调制它的相位
即可发射出一个十分精确频,
,
一
宽的频率再调节线性变化的磁场来选择激发频宽
收信号
就可得到一次投影,
使之与加在样品上的共振频率相匹配一个外加变化磁场中,
。
这样,
,
在
在时间相关梯度法中进行连续数据测定,
存在两个变化磁场一
,
可
共振射频脉冲发射后
所得
(1 ) X
Y平面上的变化形。
到的瞬间共振响应就变为在样品中所有频率成分衰减的总和。
成的投影,种方法中,
(2 )
确定分层的 Z轴的振荡变化,
这
但这种复杂的波形并不能直接利用,
,
而
大量振荡周期平均得之 N M R
信号只含。
需通过数学处理空间分布。
即傅立叶变换、
,
使它成为谱形的。
有与时间无关的N M R数据
所以能产生分层像。
这样由频谱沿磁场变化方向构成了核磁T,
振荡变化使来自样品各部分的信号均与时间相关而只有位于变化零平面上的一薄层与时间无关
,
共振的一维投影 ( P
,
、
T
Z
的函数)
如
在一个旋转磁场内发射出一个射频脉冲M R响应信号,,
每转到一个变化角度时
,
果同步驱动两个产生与时间相关变化的线圈-
,
零平
这时可以得到一个瞬间 N。
面则位于这个线圈的中央在选择性辐射法中,
。
同时对该信号进
行傅立叶变换即能
,
激发脉冲的波长和相位以
取得一组不同角度的投影互垂直的线圈装置,
用两个各自驱动的,。
、
相
及变化磁场的强度决定其剖层厚度,在时间相关梯
产生二个磁场
而这二个磁场
度法中层厚度
由改变振荡的频率和强度变化来决定其剖时间相关梯度法有一个突出的优点,
的矢量叠加即可得到线性变化的旋转磁场
。
,
由于
线性变化的旋转磁场所形成的不同角度的投影类似于 X线计算机断层扫描装置 ( X线 C T )中的 X
只用外磁场的变化 (与脉冲及磁场变化二种改变而
言 )来分切薄层及产生空间关系易调节,
因此座标轴很容
线球管或检测器的旋转一旦得到投影数据后再通过数学处理可得到一个二维图像,
。
,
这样在空间的任何方向都能得到清晰的成,
所用的滤过反投bur
像面。
。
这个优点已被利用于产生直接的脑 N M R冠
影算法亦类同于 X线CT。
。
La,
u
te r
首先创立了,
状切面像和矢状切面像难
但要得到斜面图像稍有困,
用一组投影得到 N M R图像
该方法至今仍被广泛,,
这种特殊性能相当重要
与 X线C T相比
,
它
使用
他在最初的实验中由于没有采用分层技术。
,
可以克服在各种不同方向所作切面像上空间分辨率的差异,。
也没有采用变化的旋转磁场而是用样品旋转
因而设计的样品形状是一种对称的圆柱形
在 N M R成像方法中来讲X。
,
对于各种投影重建技术,
采用线性变化的旋转磁场后样品了,
,
就不再需要旋转。
上述技术已成为研究的重点,
因为它类似于,
因此在整个成像过程中都没有机械转动,
线 C T或可与 X线 C T相互配合使用所以该技术但这并不是唯一的N M R成像方。
这对医疗应用来讲
既实用而又方便,
但是由于人,
最终可能被采纳法
体本身并不呈对称圆柱形1 9 8 3
所以对医用成像来讲
年
第
1
期
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