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译
文核磁共振成像技术的现状Ja mes e
t
a
l
幼者抉阶段容,
:
核磁共振 (N M R )为近年发展的新的。
、
很有前途的影像学技术
,
目前已达临床试用
,
一些杂志已设专栏介绍此项技术的进展状况
本文介绍 N M R的一些原理及使用方面的内
以
带助读者时该项技术有一概括了解a n
。
198 0
年1 0月在 V
d e r b i lt大学放射学及放射,
子核的周围环境
。
高能态原子核将能量传递到相邻。
科学系召开了核磁共振成像技术学术会议了会议,
一些从
的原子核愈快量状态,
,
即被激发的原子核愈快回到起始能:
事核磁共振成像技术的主要研究组织和实验室出席本文所介绍的许多概念来自这次会议的学。
弛豫时间愈短:
弛豫时间有二种类型
T
:
(自旋晶格
弛像或
术交流
称纵向弛豫时间 )和T
(自旋一自旋弛豫或称横
桩盛共.技术许多原子的原子核带有正电有自旋现象,,
向弛豫时间 )有一些原子核还,
。
T是对应于与外磁场平行的吸收,,
:核磁化指数我减的时间常数 T弛像时间表示吸收
自旋时也将产生磁矩。
因而有点类似,
核传递能量到核四周即晶格上所需的时间常数,另一个重要参数是核密度 (P )研究的有关区域内原子核的浓度。
,
T Z是
于一根小磁铁棒
当置于外加磁场中
原子核就产
对应于与外磁场垂直的吸收核磁化指数衰减的时间,
生一个转矩,原子核因旋转而使其自旋轴趋于平行
它表示所
或相反于磁场方向进动。
。
这时它们以一种特定方式围绕’
可以考虑改变射
磁场方向旋转类似于旋转的陀螺围绕垂直重力场的磁场强度,
频脉冲间隙时间的作用和 T以及它们的重要性:
,
从而进一步研究参数T
r特定原子核的性质及常数 (,
)即,
。
射频脉冲的作用在于改。
磁旋比决定其进动频率做L a r mo r
在某一特定磁场强度时Y B表示 L。
变在有关磁场中某些原子核自旋的矢量方向磁矩的矢量垂直于静磁场 (B )的方向“,
如果
对某一种原子核的特征频率 (或称进动频率。 L )叫频率。
方程。L=,
a r
m
o r
频率
那时从所
与外加磁场强度 (B )的关系在 N M R成像技术甲用一个与进动或称 L。卜mo r
测定的原子核的方向变化 (即
触发,
”
)所产生的。
信号 (检测器线圈中的电流 )将达到最大用一个共振射频脉冲于解剖区域
如果选
颇率相同频率的射颇 (R F )脉冲激发所研究,
当射频脉冲波达
“的原子核这时将引起共振效应即核磁共振吸收能量后的一些原子核将庆迁到高能态 (所取方,,
”
到末端时8动1 0,
,
正好使解剖区域内的原子核磁化方向转呻卜
这时原子核所指的方向与磁场 (B ),
的方
向与外加磁场 (B )的方向相反 )
。
相反平衡o r
,
然后
这些原子核将逐渐转回:
,
并再次出现,
当射频停止后会“
,
处于高能态的原子核在磁场中,
。
对每种原子核其特征时间常数可用T,
表示,
。
弛豫
”
回起始能态
并以共振 L a r m。
频率向约为
对水和单一成分的液体5
T和 T是相同的。
:
周围环境再辐射出所吸收的能量生的信号一
再辐射能量所产,
: l秒,而固体的 T明显地低于 T
这种弛豫,
,
可为一只绕在样品四周的接收器线圈所,
时间的基本差别适宜于生物组织 N M R成像所用这种时间差别能用来形成机体各部位的不同表现很像 X线 C T中利用射线的衰减那样p。
测得
。
如果存在足够数量的信号,
并能加以分辨。
,
那么就能得到辐射原子核的分布图
最常采用的原
子核是质子口H )
因为它具有强的信号并大量存
(核密度 )
、
T及 T等参数::
,
表示或反映所。
在于人体中数衰减。
。
分析之原子核及其所处环境的特征,
N MR
信号是
在辐射时
信号强度随特征,
“
弛像时间
”
呈指
p
、
T和 T侧量值的综合,
:
,
它取决于被测定核所选
在一定程度上
弛像时间取决于高能态原
用的方法
。
选用不同的吸收或辐射方法可以控制所国外医学临床放射学分册
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