透明薄片折射率测定实验报告(2)

M1 M2′

M1 M2′

二者重合

M2′ M1

M2′ M1

图2 干涉条纹随光程差的变化

三、等厚干涉与透明玻璃板厚度的测量

如图3，如果M1和M 则M1和M 这时将产生等厚干2间形成一很小的角度，2之间有一楔形空气薄层，涉条纹。当光束入射角 足够小时，可求两相干光束的光程差，即

21

2dcos 2d(1 2)=2d d （1）

2

在M1、M 2的交线上，d 0，即 0，因此在交线处产生一直线条纹，称为中央明纹。在左右两旁靠近交线处，由于 和d都很小，这时式（1）中的d 项与2d相比可忽略，因而由

2d （2） 所以产生的条纹近似为直线条纹，且与中央条纹平行。离中央条纹较远处，因

d 项的影响增大，条纹发生显著的弯曲，弯曲方向突向中央明纹。离交线越远，d越大，条纹弯曲地越明显。

2

2

白光光源

M2

用眼睛观察

图3等厚干涉原理图

由于干涉条纹的明暗和间距决定与光程差 与波长的关系，若用白光作光源，则每种不同波长的光所产生的干涉条纹明暗会相互交错重叠，结果就看不到明暗相间的条纹了。换句话说，如果换用白光作光源，在一般情况下，不出现干涉条纹。因此，用白光作光源时，在M1、M 2两面的交线附近的中央条纹可能看到白色条纹，也可能是暗条纹。在它的两旁还大致对称的有几条彩色的直线条纹，稍远就看不到条纹了。 光通过折射率n为厚度为D的均匀透明介质时，其光程比通过同厚度的空气要大D(n 1)。在迈克尔逊干涉仪中，但白光的中央条纹出现在视场的中央后，如果光路1中加入一块折射率为n为厚度为D的均

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